使用核磁共振成像軟件，選全用自旋回波序列，完成T2加權(quán)像；

飽和度、滲透率測定

在干燥玻璃珠內(nèi)不斷滴入水，直至飽水。取滴水過程的三個(gè)時(shí)間點(diǎn)（暫態(tài)）做孔隙度測定，飽和度=（暫態(tài)孔隙度/飽水孔隙度）＊（暫態(tài)總體積/飽水總體積）。滲透率計(jì)算按SDR模型，設(shè)模型參數(shù)a=1。測試結(jié)果如下：

飽和度計(jì)算是在孔隙度的基礎(chǔ)之上的，所以其準(zhǔn)確度與孔隙度的準(zhǔn)確度密切相關(guān)。滲透率隨著水量增加而增加，且在同級別飽和度下，大玻璃珠內(nèi)滲透率大于小玻璃珠。核磁共振成像小玻璃珠成像

左：飽水時(shí)，飽和度=99%；右：飽和度=14.31%

　　左圖的圖像上方較亮部分為水溶液，下方偏暗色區(qū)域?yàn)轱査男〔Ａе椤Ｓ覉D的圖像中為非飽水樣品。由圖像可知在樣品內(nèi)部水分分布并不均勻。大玻璃珠成像

左、右為同一只樣品。得到左側(cè)圖像后將樣品攪動后再采集右側(cè)圖像，以觀察變化。

孔徑分布

當(dāng)孔隙內(nèi)的液體為水且磁場梯度近似為零時(shí)，多孔介質(zhì)體系中T2只與孔隙結(jié)構(gòu)有關(guān)，在已知T2分布的情況下，即可根據(jù)設(shè)定模型求出孔隙分布情況。

左：大玻璃珠孔隙分布，飽和度分別為1：32.35%；2：71.13%，3：94.08%；4：99%。右：小玻璃珠孔隙分布，飽和度分別為1：19.25%；2：40.57%，3：60.26%；4：99%。圖中橫坐標(biāo)為T2，縱坐標(biāo)為信號強(qiáng)度。對于同一幅T2分布圖，各個(gè)峰面積比總面積代表對應(yīng)孔隙所占比例。

大、小玻璃珠隨著飽和度的升高，信號強(qiáng)度逐漸增強(qiáng)，各個(gè)峰之間的比例關(guān)系較為固定，說明孔隙分布受飽和度影響較小。

（2） 關(guān)于流體特性的信息；

（3） 關(guān)于含流體孔隙尺寸的信息。

低場核磁研究的內(nèi)容主要是物質(zhì)的弛豫特性，即物質(zhì)核磁信號的衰減快慢。通常，我們用弛豫時(shí)間來表示物質(zhì)弛豫的快慢，弛豫時(shí)間越短，物質(zhì)核磁信號衰減的越快。

巖心是較為典型的多孔介質(zhì)，在巖心內(nèi)往往會發(fā)生以下三種弛豫現(xiàn)象：

1、體弛豫

體弛豫(bulk relaxation)，是指多孔介質(zhì)孔隙內(nèi)液體固有的弛豫機(jī)制，這與大多數(shù)液體體系的弛豫機(jī)制相同，其弛豫的快慢由液體的物理屬性（如粘度、物質(zhì)結(jié)構(gòu)等）決定，其與孔隙本身無關(guān)，通常發(fā)生在孔隙尺寸在50nm以上的大孔隙或巖心裂縫處。

2、表面弛豫

表面弛豫(surface relaxation)，是與多孔介質(zhì)孔隙大小相關(guān)的弛豫機(jī)制，該弛豫發(fā)生在液體與固體的接觸面，其弛豫的快慢由孔隙大小來決定，孔隙越小，弛豫的速度越快，通常發(fā)生在尺寸在2nm‐50nm之間的孔隙內(nèi)部。

3、擴(kuò)散弛豫

，　擴(kuò)散弛豫(diffusion relaxation)，是受孔隙內(nèi)液體本身自擴(kuò)散影響的弛豫機(jī)制，擴(kuò)散只會影響體系的橫向弛豫時(shí)間而不會影響體系的縱向弛豫，因此，只存在橫向擴(kuò)散弛豫。